「よくわかる解析力学」（東京図書）サポート掲示板 †
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p.36~p39の変分について †
RR? (2022-03-25 (金) 23:42:25)
1. 関数$y$に対する変分$\delta y$と, 汎関数$I$に対する変分$\delta I$の違いについて触れられていませんが, これらは異なる概念と考えて良いでしょうか?
また, この場合$\delta I$に対する$\delta y$は$\frac{\mathrm dy}{\mathrm dx}$に対する$\mathrm dx$のようなものと考えて良いでしょうか?
2. 異なるとして前者についての質問です.
導関数の変分$\delta\frac{\mathrm dy}{\mathrm dx}$がなぜ元の関数とその変分の和$(y+\delta y)$と元の関数$y$のそれぞれの微分の差になるのでしょうか?
変分$\delta y$の元の関数$y$に対する依存が分かりませんでした. 有限次元ベクトル$\mathbf x$の関数$f(\mathbf x)$の場合, 微小ベクトル$\mathrm d\mathbf x$は$x$とは関係なかったと思います.
これと同様に変分$\delta y$も関数空間上で何らかの意味で微小な関数であって, 元の関数$y$とは関係ないと考えた方が自然なように感じます.
また, $\delta y$を任意の微小関数していることからも, $y$の関数形に依存しない方が良いのではないでしょうか?
3. p.38で$X=\delta y^\prime$とするのであれば, (2.39)式の第二項の$\delta y$は$\delta y^\prime$ではないでしょうか?
この場合, (2.41)式の$\delta y$は$\delta y^\prime$になるので, 微分と交換して$\delta y^\prime=(\delta y)^\prime$となります.
直後のFAQの通り考えると, これでは係数=0とできないのではないでしょうか?
- 3について, $\frac{\mathrm d(\delta y)}{\mathrm d x}$となっていることを見落としていました。この点に関しては解決したため, 1, 2についてご教授いただきたいです. -- RR?
- 1.について。関数$y$と汎関数$I$は違うもの（$y$は$x$の関数、$I$は$y$という関数の関数）なので、当然二つは違うものです。ただし、$I(y(x_1),y(x_2),y(x_3),\cdots,y(x_N))$のように、汎関数を「関数$y(x)$の各点各点での値を変数に持つ関数」と捉えるなら、「素直な拡張」だと言えるでしょう。 -- 前野?
- $f(x,y,z)$のような多変数関数を考えて、$\delta f(x,y,z)={\partial f\over\partial x}\delta x +{\partial f\over\partial y}\delta y +{\partial f\over\partial z}\delta z$とやるように、$\delta I=\int {\partial I\over \partial y(x)}\delta y(x)$のように考えているという意味では、$\delta y$は$\delta x$のようなもの、という考えはそれでOKです。 -- 前野?
- ２．についてですが、まず、$y$は$x$の関数（省略せずに書けば$y(x)$）なので、$\delta y$も$\delta y(x)$です。$x$の関数であって、$y$の関数ではありません。 -- 前野?
- 導関数の変分がなぜ変分の微分になるのかは本で説明している通りで、これも省略せずに書くと導関数は変分前は${y(x+\Delta x)-y(x)\over \Delta x}$の極限で、変分後は${y(x+\Delta x)+\delta y(x+\Delta x)-y(x)-\delta y(x)\over \Delta x}$の極限になるからです。 -- 前野?
- 上でも述べましたが、$\delta y$は$y$の関数ではなく、$x$のみの関数です。 -- 前野?
p.339 (C.23) について †
大学生? (2022-03-25 (金) 11:04:55)
ここは直交曲線座標に限った話なのでしょうか。一般の座標系では $i \neq j$ のときに内積が $0$ にならないのではないかと思ってしまいました。
- いいえ、一般の座標系です。$i\neq j$で内積が０になるように定義したのが「双対なベクトル」です（添字が上付きと下付きは同じベクトルではなく、この関係が成り立つように作ります）。 -- 前野?
- ありがとうございます。大きな勘違いをしていたことに気づきました。この辺の知識に関しては更に自習をして理解したいと思います。さっき少し調べただけの付け焼き刃な知識で -- 大学生?
- 申し訳ありませんが、 ja.wikipedia.org/wiki/%E5%8F%8C%E5%AF%BE%E5%9F%BA%E5%BA%95#%E4%BE%8B の「三次元ユークリッド空間において、基底 {e1, e2, e3} が与えられたとき、その二重直交（双対）基底 {e1, e2, e3} は次の式によって得ることが出来る」と書いてあるところの式のように具体的には定義されるようですね。 -- 大学生?
- 取りあえず、一般の座標系での話をしているということは理解できました。ありがとうございます。 -- 大学生?
誤記？ †
冬? (2022-03-22 (火) 12:26:32)
細かいですが p.148 の第一段落に二箇所ある「作用」は「ラグランジアン」と、p.152 の (6.54) の直前の文の「〜の 2 次以上を無視した作用である。」は「〜の 3 次以上を無視したラグランジアンである。」とされたほうが正確な気がします。
- ありがとうございます。確かにここはラグランジアンです。 -- 前野?
- あと、次数も3以上です（運動方程式だと2次以上無視なので、そっちと勘違いして書いてしまったようです）。 -- 前野?
p.136 の (5.96) について †
大学生? (2022-03-18 (金) 15:49:07)
式 (5.96) は $G_j(\{q_*\}, \{Q_{\star}(\{q_*\})\}) = 0$ を微分して
$\mathrm{d}G_j = \sum_{i=1}^{N-M} \frac{\partial G_j}{\partial q_i} \mathrm{d} q_i + \sum_{k=1}^{M} \frac{\partial G_j}{\partial Q_k} \mathrm{d} Q_k$
$= \sum_{i=1}^{N-M} \frac{\partial G_j}{\partial q_i} \mathrm{d} q_i + \sum_{k=1}^{M} \frac{\partial G_j}{\partial Q_k} \sum_{i=1}^{N-M} \frac{\partial Q_k}{\partial q_i} \mathrm{d} q_i$
$= \sum_{i=1}^{N-M} \left( \frac{\partial G_j}{\partial q_i} + \sum_{k=1}^{M} \frac{\partial G_j}{\partial Q_k} \frac{\partial Q_k}{\partial q_i} \right) \mathrm{d} q_i = 0$
より成り立つと考えたのですが、正しいでしょうか。
- そういう計算です。 -- 前野?
- ありがとうございます。 -- 大学生?
p163の図について †
み? (2022-03-14 (月) 22:16:27)
p163の図について質問があります。
ｐが腹の数になるのはなぜでしょうか？また、振幅がＣsin(pπ/ℓ)xと分かるのはなぜでしょうか？
- これは(6.66)→(6.70)と少しずつ連続な話にしていった結果なので、pが節の数なのも振幅がこうなのも(6.66)、(6.70)と同様です。 -- 前野?
- モードがsinで表せる→一般的に6.70でかける縦波のsinカーブができる→ｐが大きいほど振動が多く腹の数が増える→ｐ＝１が最も振動数が少なく腹が１つで、その後も腹の数がｐ個になる→振幅は6.70から√(2/N＋1) -- み?
- すみません、書き途中です --
- 振幅は6.70から√(2/N＋1)となるところまでは分かりましたがそこからが分かりません。 --
- そこまでわかったら、後は何がわからないのが問題なのでしょう？？ この段階の答えとしては$C_p \sin {p\pi\over \ell}x$で角振動数${p\pi\over \ell}\sqrt{{\kappa\over\rho}}$で振動ということで、わかることは全部わかったと思いますが（角振動数の部分についてですか？） -- 前野?
p153の 6.60について †
み? (2022-03-13 (日) 00:11:58)
θ1:θ2＝√m:√Ｍについてですが、この関係が固有ベクトルに対応したものだということは以前の掲示板を確認して分かったのですが、なぜ対応しているのか具体的な式、考え方が知りたいです。よろしくお願い致します。
- (6.58)を解いた結果が二つの固有ベクトルなわけですが、(6.58)は(6.55)という固有値方程式（通常とはちょっと違う形だけど、これも固有値方程式のようなものだ、というのは151ページのあたりに書いてあります）を解いた結果のベクトルなので、結果の$\vec v$はその意味での固有ベクトルです。 -- 前野?
- ありがとうございます。そこまでは理解できましたが、その固有ベクトルからなぜθ1:θ2＝√m:√Ｍがわかるののでしょうか？ -- み?
- $\left(\begin{array}{c}v_1\\ v_2\end{array}\right)$が$\left(\begin{array}{c}\sqrt{m}\\ \sqrt{M}\end{array}\right)$であるところまではわかっているでしょうか？ -- 前野?
- 正確にいうと、$\left(\begin{array}{c}v_1\\ v_2\end{array}\right)$が二つの固有ベクトル$\left(\begin{array}{c}\sqrt{m}\\\sqrt{M}\end{array}\right)$と$\left(\begin{array}{c}-\sqrt{m}\\ \sqrt{M}\end{array}\right)$の線形結合になってます。そして、$\left(\begin{array}{c}v_1\\ v_2\end{array}\right)$は$\left(\begin{array}{c}\theta_1\\ \theta_2\end{array}\right)$です。 -- 前野?
- 固有ベクトルが線形結合になることまでは分かりますが、最後の(v1 v2）が(θ1 θ2)になるのが分かりませんでした。 -- み?
- もともと、(6.53)に出てきた$\theta,\dot\theta$で書かれたラグランジアンがあるときの計算をしてますから、vがθになるのは「もともとθだったところをｖに置き換えて計算したんだから、元に戻した」ということです。 -- 前野?
- (6.43)のようなラグランジアン（これは$x_i,\dot x_i$で書かれている）があるとき、(6.44)のような式を解いて「固有ベクトル」を求めるとその固有ベクトルで$x,\dot x$がわかる・・・というのが一つ前の節のストーリーで、この6.2.4節も同じストーリーに乗っかります。 -- 前野?
- というわけで、6.2.3節でやっていることをもう一度復習して「それと同じことをやっている」と思いながら式を追っかけてみるとわかるんじゃないかと思います。 -- 前野?
- P148の計算では、固有ベクトルTを単に座標変換後のラグランジアンを簡単にするために使っていたものだとしか考えていませんでしたが、このTも座標ｘと対応していると考えることができて、今回もそれと同じことをしているという認識で大丈夫でしょうか？ -- み?
- このTは、もちろん座標ですよ。 -- 前野?
- ｘ1＝Ｔ1Ｘ１＋Ｔ2Ｘ2のようにしてxからＸにしたいという認識であっていますか？このＴはただの係数だと思っていましたが座標とはどうゆうことでしょうか？ -- み?
- ｘとT（ｖとθも）文字が変わっているだけで同じものです。 -- 前野?
- (6.43)の$\left(\begin{array}{c}x_1\\ x_2\end{array}\right)$が$\left(\begin{array}{c}(\vec T_1)_1\\ (\vec T_1)_2\end{array}\right)$である場合と$\left(\begin{array}{c}(\vec T_2)_1\\ (\vec T_2)_2\end{array}\right)$になる場合を考えましょう、というのが(6.45)です。つまりはｘの特殊な例として$\vec T_1,\vec T_2$を持ってきています。今考えている方程式は線形なので、二つ解を見つけたらその線形結合$a_1\vec T_1+a_2\vec T_2$も解です。 -- 前野?
- どうように、θの特殊な例としてvを求めようとしているのが(6.55)です。 -- 前野?
- なるほど、計算の過程でxとＴが結びつくのではなくて、最初からxのことをＴとおいて計算しているということですか！ -- み?
- θ1、θ2の特殊な場合として√m、√Ｍが求まり、固有ベクトルが線形結合でかけるので比としてθ1:θ2＝√m:√Ｍが結論できると理解できました。 -- み?
- 丁寧にご対応頂きありがとうございます。 -- み?
p.88 から p.89 にかけて †
大学生? (2022-03-12 (土) 18:43:23)
p.88 までに書かれている内容と、ラグランジアン（$\frac{1}{2} m |\dot{x}|^2 - V(x)$）を導入すると p.89 以降の議論によりラグランジアンの時間積分が停留値をとるという条件から運動方程式が再現することは（それぞれ独立に）理解したつもりなのですが、p.88 の下に書かれている「無限個の連立方程式」を導く手段としてオイラー・ラグランジュ方程式が出てくることが理解できておらず、p.88 の内容と p.89 からの内容が頭の中でうまく繋がっていません。
アドバイスをいただければ幸いに存じます。
- まず作用が(4.11)にあるような「すべての$\vec x(t)$の関数」で、それに対する変分が0になるという式が「無限個の連立方程式』になるという点はわかっているでしょうか？ -- 前野?
- オイラー／ラグランジュ方程式というのは結局、(4.11)の変分が０というのをまとめて言っているだけのことです。 -- 前野?
- なるほど、変分が 0 になる、すなわち $\delta S = S(\{ \vec{x}_{*} + \delta \vec{x}_{*} \}) - S(\{ \vec{x}_{*} \}) = 0$ の条件が、$\vec{x}_{i}$ のみを動かして他の変数を固定したときの $S(\vec{x}_{1}, \dots, \vec{x}_{i-1}, \vec{x}_{i} + \delta \vec{x}_{i}, \vec{x}_{i+1}, \dots, \vec{x}_{N}) - S(\vec{x}_{1}, \dots, \vec{x}_{i-1}, \vec{x}_{i}, \vec{x}_{i+1}, \dots, \vec{x}_{N}) = 0$ の条件を包含しているので $\vec{x}_{i}$ での偏微分が 0 となる「無限個の連立方程式」が導かれるということですね。当たり前なのにあまり意識していませんでした。 また、式 (4.8) の「なにか」に入る量が作用であることも理解していませんでした。 納得できました。ありがとうございます。 -- 大学生?
p.72 ポテンシャルの安定点について †
冬? (2022-03-08 (火) 16:01:33)
$\displaystyle\frac{\partial U}{\partial r} = \displaystyle\frac{\partial}{\partial r} \left( \displaystyle\frac{1}{4} Kr^4 - \displaystyle\frac{1}{2} kr^2 \right) = Kr^3 - kr$ より停留点は $r = 0$ または $r^2 = k/K$ を満たす点であり、$\displaystyle\frac{\partial^2 U}{\partial r^2} = 3Kr^2 - k$ より $\left.\displaystyle\frac{\partial^2 U}{\partial r^2} \right|_{r = 0} = -k, \ \left.\displaystyle\frac{\partial^2 U}{\partial r^2} \right|_{r^2 = k/K} = 2k$ となり、$k > 0$ ならばこれらの停留点のうち $r^2 = k/K$ を満たす点が特に安定点となると解釈したのですが、合っていますでしょうか。
- つまり、$k < 0$（その場合 $K < 0$ でないと $r^2 = k/K$ を満たす点はなくなりますが）の状況では $r = 0$ の原点が唯一の安定点となるが、ここでは $k > 0$ と考えているということでよろしいでしょうか。例えばバネ定数の $k$ は正なので、ここでもそのように正の $k$ を考えているのだと思いますが念のため質問をさせていただきました。 -- 冬?
- ああ確かに、ここではkやKが正とも負とも書いてないですね。どっちも正の場合を書いてます。 -- 前野?
- 回答について、了解しました。ありがとうございます。 -- 冬?
p132 式5.81について †
大学1年? (2022-02-09 (水) 13:57:15)
拘束Ｇのあるオイラーラグランジュ方程式について質問があります。
∂G/∂xの比例係数λが時間の関数として導入されていますが、時間だけでなくxにも依存して良いと考えたのですがどうでしょうか。
宜しくお願い致します。
- 導入の時点ではx(t)やy(t)と並び立つ「力学変数の仲間」として導入するので、最初の段階ではλ(t)なのです。このあとλに関するオイラー／ラグランジュ方程式を出したりして、その方程式を解いた結果としてλがxやyを含む関数になることはアリです。 -- 前野?
- 納得出来ました。ありがとうございます。 -- 大学1年?
p108 (4.76)(4.77)について †
Sato? (2021-12-11 (土) 14:48:50)
p108の(4.76),(4.77)のｍに添え字は必要ないのでしょうか．
ご教授いただければ幸いです．
- すいません、書き忘れてます。$\ddot x_1$の前は$m_1$で、$\ddot x_2$の前は$m_2$です。 -- 前野?
- 返信ありがとうございます． --
無題 †
大学1年? (2021-12-02 (木) 21:20:25)
p77の式3.62から式3.63の詳しい導出過程が知りたいです。宜しくお願いします。
- 書いてあるとおりのことしかしてません。第１項なら${1\over y^2}$ですから${y'\over y}$を掛けると${y'\over y^3}$。これを積分すれば$-{1\over 2y^２}$です（逆に$-{1\over 2y^2}$を微分すれば${y'\over y^3}$）。 -- 前野?
- 第2項も、${y'\over y}{d\over dx}\left({y'\over y)}\right)$になるので積分すると${1\over2}\left({y'\over y}\right)^2$（微分すればこれでいいことは確認できます）。ここの計算は、運動方程式でよくやる$v m{dv\over dt}$を積分して${1\over 2}mv^2$にするのと同じ理屈です。 -- 前野?
- 計算できました。ありがとうございます。 -- 大学1年?
p.152 二重振り子(6.52)式の近似 †
ぺろり? (2021-10-20 (水) 12:03:38)
(6.52)から(6.53)の変形は、テイラー展開で2次の項まで残しているのは分かるのですが、$\cos (\theta _1-\theta _2)$を1と近似して良い理由がわかりません。2次の項まで残すのなら、$\cos (\theta _1-\theta _2)$から$\theta _1\theta _2$や$\theta _1^2$や$\theta _2 ^2$といった項も残ると思うのですが。
- 問題の項は$\dot\theta_1\dot\theta_2\cos(\theta_1-\theta_2)$なので、$\dot\theta_1\dot\theta_2$の時点ですでに「2次の項」なのです。 -- 前野?
- 「微小振動」では$\theta <<1$ -- ぺろり?
- 「微小振動」では$\theta <<1$とみなすのに加え、その時間微分について$\dot{\theta}<<1$も前提であるということですか？ -- ぺろり?
- そうですね、そう考えます。 -- 前野?
- ありがとうございます。 --
p.292 球対称ポテンシャル内の3次元運動 †
林? (2021-09-20 (月) 10:22:36)
p.292の1.2行目で定数lは全角運動量Lに等しいと書いてありますが、なぜ等しくなるかが分かりません。5.2.3節から全角運動量を求めると \[\ \vert \vec{L} \vert = {\sqrt{(\dot{\theta})^2+(\dot{\phi})^2\sin{{}^2\theta}} }\]\ となりますが、これと定数lの関連性について教えていただきたいです
- (11.43)まで戻ると、全エネルギーEが、第１項から順に、ｒ方向の速度による運動エネルギー、θ方向の速度による運動エネルギー、φ方向の速度による運動エネルギー、位置エネルギーの４つの和になってます。第２項と第３項が「角運動量によるエネルギー」になっているので、その項を見れば$\ell$が角運動量になっていることがわかります。 -- 前野?
- ようやく理解できました。ありがとうございます --
P.287 調和振動子 †
林? (2021-09-19 (日) 12:54:17)
ハミルトニアンがtに依存しないので変数分離でき、保存量として
Eが見つかり、それを新しい運動量Pとするとハミルトンの主関数において、
独立変数をq,Pにとると新しい座標Qが(∂S ̅)/∂Pになるのはわかるのですが、なぜその新しい座標Qが保存すると言えるのでしょうか
- ここでやっているハミルトン・ヤコビ方程式の流れというのは「正準変換することで新しいハミルトニアンを０にする」という計算です。ですから、新しい座標Qと新しい座標Pで表現したハミルトニアンが０なので、時間発展しません。 -- 前野?
- 新しいハミルトニアン０の式に代入すると確かに０になりますね。 --
- Wを求めないといけないと思い込んでいました。理解しました、ありがとうございます --
- すいません、もう一つ質問させてください --
- 上の場合、新しい運動量PはS⁻に含まれる定数以外の保存量なら何を選んでもよいのでしょうか --
- そのあたりの手順は285ページあたりに書いてあるとおりで、保存量となる数が見つかればそれが運動量になるように正準変換していけるわけです。「何を選んでもいい」と言われると自由度がありそうですが、実際にはむしろ難しい問題では定数が見つからないです（例として挙げているのは解ける問題なので見つかりますが）。 -- 前野?
- 納得しました。ありがとうございます --
p.110 演習問題4-2について †
michi? (2021-09-18 (土) 21:41:30)
表題文中にある「重心の運動が自由粒子の運動と等価になる」とはどういうことかご教授いただけないでしょうか．
- 「等価になる」というのは「ラグランジアンが同じ形」ということです。つまり、${1\over 2}M(\dot X)^2$のようになります。 -- 前野?
- 運動方程式が$M\ddot X=0$のようになる、と言っても同じです。 -- 前野?
- やはりよくわかりません．問題のヒントと回答に沿って教えてください． -- michi?
- ヒントでは3つの質点個別の運動エネルギーとポテンシャルからラグランジアンを求めて，そこから書く質点ごとの運動方程式を求めていると思います． -- michi?
- その後，回答に移ったときの「$\Sigma mi\ddot{x}i$が0になるために」がどこから出てきたものなのかがわかりません． -- michi?
- ああ、ごめんなさい。解答の１行目の式に（つけたつもりだったのですが）${\mathrm d\over\mathrm dt}$が抜けてますね（古いバージョンではこうなってましたが、今アップロードされているバージョンでは$\ddot x$になってました）。 -- 前野?
- ヒントの式がどこから出てくるかとうと、まず、重心の「運動方程式」を考えてみると、${\mathrm d\over \mathrm dt}\left((m_1+m_2+m_3)\dot{\vec x_G}\right)=0$です（重心の運動は自由粒子なので）。 -- 前野?
- これは${\mathrm d\over \mathrm dt}\left(m_1\dot{\vec x_1}+m_2\dot{\vec x_2}+m_3\dot{\vec x_3}\right)=0$と同じです。 -- 前野?
- 問題で何を問われているのかがわかりました．ありがとうございました．加えて(E.77)式,(E.78)式について教えてください． -- michi?
- (E.77)式は「各質点の位置で求めたポテンシャルの勾配ベクトルの総和が0ベクトルになる」という意味だと思いますが，ポテンシャルの並進不変性とどうつながるのかがわかりません． -- michi?
- やはりよくわかりません．問題のヒントと回答に沿って教えてください． -- michi?
- 微分というのはそもそも「ｘをちょっと変化させたときの変化」を計算するものです。(E.77)は、$x_1,x_2,x_3$を全部一斉に変化させたときの変化量を計算していることになります。これが０だというのは物理的にいうと、「$x_1,x_2,x_3$を同時に動かしても物理的内容は変わらない」ということです。 -- 前野?
- (E.78)がまさに「$x_1,x_2,x_3$を一斉に$\vec \epsilon$だけ動かしても、ポテンシャル$V$が変化しない」ということを表現した式になってます。これをテーラー展開して$\epsilon$の１次を取り出したと思えば、それは$\sum_i{\partial V\over\partial \vec x_i}=0$ということになります。 -- 前野?
- (E.78)は$\vec{\epsilon}$の位置変化に対して，各質点位置のポテンシャルの変化がそれぞれ0という式ですよね？(E.77)はあくまで「総和が0」という式なので必ずしも同じことを言っているとは思えないのですが... -- michi?
- (E.78)は$V(\vec x_1+\vec\epsilon,\vec x_2+\vec\epsilon,\vec x_3+\vec\epsilon)-V(\vec x_1,\vec x_2,\vec x_3)$の省略形と読んでください。省略をしすぎたかもしれません。 -- 前野?
- 理解しました．ありがとうございました． -- michi?
問い10-11 †
吉川晃生? (2021-09-17 (金) 22:04:36)
$\frac{\partial P_i (q,p)}{\partial q_j} = \frac{\partial p_j (Q,P)}{\partial Q_i}$
の導出過程を詳しく教えていただきたいです。
- 解答に書いてあるのでは、どこが不満なのでしょう？ -- 前野?
- (D.117)をまねて $\frac{\partial P_i (q,Q(q,p))}{\partial q_j} =\frac{\partial P_i (q,Q)}{\partial q_j}+ \Sigma_k \frac{\partial P_i (q,Q)}{\partial Q_k}\frac{\partial Q_k (q,p)}{\partial q_j}= \frac{\partial P_i (q,Q)}{\partial q_j}+\Sigma_k \frac{\partial P_k (q,Q)}{\partial Q_i}\frac{\partial Q_k (q,p)}{\partial q_j}= \frac{\partial P_i (q,Q)}{\partial q_j}-\Sigma_{k,l} \frac{\partial P_k (q,Q)}{\partial q_l}\frac{\partial q_l (Q,P)}{\partial Q_k}\frac{\partial Q_k (q,p)}{\partial q_j}= \frac{\partial P_i (q,Q)}{\partial q_j}+\Sigma_{k,l} \frac{\partial p_l (q,Q)}{\partial Q_k}\frac{\partial q_l (Q,P)}{\partial Q_k}\frac{\partial Q_k (q,p)}{\partial q_j}$ まで計算したところで八方ふさがりになりました。 -- 吉川晃生?
- まず、最後の式は$= \frac{\partial P_i (q,Q)}{\partial q_j}+\Sigma_{k,l} \frac{\partial p_l (q,Q)}{\partial Q_k}\frac{\partial q_l (Q,P)}{\partial Q_i}\frac{\partial Q_k (q,p)}{\partial q_j}$ですね。 -- 前野?
- ここで(D.21)から$- {\partial p_\ell(q,Q)\over \partial q_j} =\sum_k{\partial p_\ell(q,Q)\over \partial Q_k}{\partial Q_k(q,p)\over \partial q_j}$が言えます。 -- 前野?
- これでまず、$=\frac{\partial P_i (q,Q)}{\partial q_j}-\Sigma_{l} \frac{\partial p_l (q,Q)}{\partial q_j}\frac{\partial q_l (Q,P)}{\partial Q_i}$になります。 -- 前野?
- 次に(D.19)から${\partial p_l(q,Q)\over\partial q_i}={\partial p_i(q,Q)\over\partial q_l}$です。もうひとつ、 (D.18)から${\partial P_i(q,Q)\over\partial q_j}=-{\partial p_j(q,Q)\over\partial Q_i}$を使うと、$=-{\partial p_j(q,Q)\over\partial Q_i}-\sum_l{\partial p_j(q,Q)\over\partial q_l}{\partial q_l(Q,P)\over\partial Q_i}$となります。 -- 前野?
- これは$=-{\partial p_j(P,Q)\over\partial Q_i}$です。使っている式は(D.18)、(D.19)、(D.21)です。第１項にも(D.18)が使えるところがわかりにくかったでしょうか。 -- 前野?
問い10-5 †
吉川晃生? (2021-09-14 (火) 22:18:55)
$\frac{\partial P}{\partial p} = \frac{\partial q}{\partial Q},
\frac{\partial Q}{\partial p} = -\frac{\partial q}{\partial P}$
を示せれば$J=1$となるのはどうしてですか？
- (10.5)のJの式にそれを代入してみてください。「qをqで微分する」式になります。 -- 前野?
- 自分の本を読み直してみたら、(10.6)を使えばすぐにわかりますね。 -- 前野?
- 理解できました。ありがとうございました。 -- 吉川晃生?
P.38 FAQについて †
michi? (2021-09-08 (水) 23:03:32)
$\int(なにか)\delta y(x) dx =0$について，なぜ$\delta y(x)$が独立でなければ$(なにか)=0$とすることができないのか,詳しく教えていただけないでしょうか．
- 例をあげますと。$a$と$b$が独立ならば「$ax+by=0$なら$x=0$かつ$y=0$」といえます。しかし、$a=b$という関係がある場合、$ax+by=0$からは$x+y=0$しか言えません。 -- 前野?
無題 †
yamashita? (2021-05-18 (火) 20:15:44)
先生に質問して良いのか、迷ったのですが、質問させてください。
（教科書には載っていない内容なので迷いました。）
磁場がある場合の荷電粒子のラグランジアンで共役運動量を求めると、p=mv+eAとなりますが、
このeAの部分には何か物理的な意味合いがあるのでしょうか？
それとも解析力学で形式上出てきた項なのでしょうか？
- もちろん、共役運動量がデカルト座標の運動量と違うことが多々あるのは知っているのですが、項ごとに物理的な意味合いがあるのでしょうか？ -- yamashita?
- 物理的意味があるに決まってます。「解析力学で形式上出てきた項」だからこそ、物理的意味があります（この二つは排他的なものではない）。ベクトルポテンシャルがどういう意味を持っているかは電磁気の本を読めばよいと思いますが。 -- 前野?
- そもそも運動方程式を作ったときに磁場の影響が出てくるように導入しているものなのだから、物理的意味はそこにあります。 -- 前野?
- ありがとうございます。「運動方程式に磁場の影響が出てくるように導入した」という意味で、自然界に存在する量（？←この書き方もどうかと思いますが）ではない（かも知れない）ということでしょうか？ -- yamashita?
- ?? 「運動方程式に出てくるんだから自然界に存在しているでしょ」と上で言ったつもりなんですが。 -- 前野?
- 要領を得ず、すみません。p=mv+eAのmvは電子の運動量、では残りのeAは何なのでしょうか？結局、共役運動量が何なのかが分からないでいるのです。 -- yamashita?
- では逆に、あなたの言う『運動量」って何なのです？？ 解析力学での運動量の定義は${\partial L\over\partial \dot x}$だったり、${\partial S\over \partial x}$だったりするものですから、mv+eAこそが運動量です。「運動量はmv」という考えは解析力学では違います。 -- 前野?
- 「運動量はｍｖであって欲しい」ということなら、解析力学での運動量はそうではなく、もっと広い概念です。 -- 前野?
- ありがとうございます。『mv+eAこそが運動量です。「運動量はmv」という考えは解析力学では違います』や『解析力学での運動量はそうではなく、もっと広い概念です』とある様に、解析力学の中の概念だ、ということなのですね。（結局やはり共役運動量が分かってないわけですが。） -- yamashita?
- 初等力学(？)に焼き直して考えられないものか、と考えてしまうので、勉強します。 -- yamashita?
p.158式(6.70)及びp.162下2行 †
Inaba? (2021-04-24 (土) 21:39:19)
・式(6.70)で$y_n=$と置いてますが、この式の右辺は行列Kの固有ベクトルの成分であって、n番目の質点の変位ではないと思うのですが、どういうことなのでしょうか？
・p.162の下2行で、「この解の一個一個のモードをみると〜」とあるのですが、「この解」が示されてはいません。ここで示されているのは極限をとった結果の角振動数だけです。単純な問題ではあるので、解の形を求めるのは省略して結果だけ書いたということでしょうか？
- 式(6.70)の$y_n$は「固有ベクトルの成分」です。そしてそれは「その固有ベクトルで表される振動をしているときの、ｎ番目の質点の変位」に比例してます（一般的な振動の変位は、いろんなpの$y_n$の線形結合になってます）。 -- 前野?
- ｐ１６２については、三角関数で表されることはわかっているので、振動数がわかれば「この解」の中身はもうわかっているでしょ、というつもりです。 -- 前野?
- ありがとうございます。 -- Inaba?
- ありがとうございます。 -- Inaba?
- 固有ベクトルの成分がn番目の質点の変位に比例するというのは{\bf y}={\bf TY}から言えることでしょうか？あくまでも$y_n$は{\bf y}の成分の一つで、固有ベクトルの成分は{\bf T}を構成する固有ベクトルの成分のひとつであるというのが私の認識で、「比例する」も「$y_n$=固有ベクトルの成分と置くこと」もピンと来ないです...。（ベクトルは太字で書かせていただきました） -- Inaba?
- すみません、太字をうまく書けませんでした。{\bf 〇}としたものが太字です。 -- Inaba?
- (6.70)のあたりで計算していることは、Lの中の位置エネルギーの部分に入っている行列${\bf K}$の固有ベクトルを求めようとして、$y_n$のそれぞれに「固有ベクトルの候補」となる$\sqrt{2\over N+1}\sin{np\pi\over N+1}$を代入してみましょう、ということです。 -- 前野?
- つまり、(6.70)を書き下した時点では、右辺は「ｎ番目の質点の変位がこうなってくれたらこのベクトルは${\bf K}$の固有ベクトルになってくれるんじゃないかな？」という「予想」の式です（その予想はあたっていることがそのあとでわかるわけですから）。 -- 前野?
- そういう予想なので、$y_n$が「ｎ番目の質点の変位」なのは元々そうだからで、「固有ベクトルの成分」なのは「これからそうなることを証明しよう」ということです。 -- 前野?
- つまりは(6.69)までの$y_n$は一般的な変位で、(6.70)は「もしも変位がこうなってたら、それは${\bf K}$の固有ベクトルになっている（だろう）」という条件つきの$y_n$です。 -- 前野?
p.155変数変換 †
きょんきょん? (2021-04-07 (水) 17:43:00)
１５５ページの変数変換は小文字と大文字を入れ替えて「$\left[\begin{array}{c}x_{1}\\x_{2}\\x_{3}\\\end{array}\right]=\mathbf{T}\left[\begin{array}{c}X_{1}\\X_{2}\\X_{3}\\\end{array}\right]$となるように新しい変数を導入してラグランジアンを書き直すと、…」としたほうがいいかもしれません。そうしないと$\mathbf{T}$が対称行列でないときにうまくいかないことがあります。
- あ、すみません。確かにこれは、固有ベクトルを並べた行列にXの方を書けるようにしないとだめですね。 -- 前野?
- 「（新しく導入される記号）＝（なにか）」の形のほうがきれいなので$\begin{pmatrix}X_{1}&X_{2}&X_{3}\end{pmatrix}=\begin{pmatrix}x_{1}&x_{2}&x_{3}\end{pmatrix}\mathbf{T}$のほうがいいかもしれません。 -- きょんきょん? &new{2021-04-07 (水) 20:10:51};
- ２０時１０分の投稿は撤回します。 -- きょんきょん?
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